Поляризация света при рассеянии. Если естествен­ный свет падает на молекулу в направлении OY (рис. 8.5.1), то колебания его электрического вектора должны лежать в плоско­сти ZOX. Если наблюдать рассеянный свет в направлении ОХ, то в силу поперечности волн S в этом направлении пойдут волны, обусловленные лишь той слагающей колебания электрического вектора, которая перпендикулярна к ОХ. Таким образом, в свете, рассеянном под прямым углом к падаю­щему, должны наблюдаться только колебания (электри­ческого вектора), направлен­ные вдоль OZ, т. е. свет должен быть полностью по­ляризован.

Рис. 8.5.1

Лабораторные опыты (рас­сеяние в аргоне) подтвердили это заключение, также предусмотренное теорией Рэлея. Однако дальней­шие наблюдения показали, что поляризация рассеянного света обычно не бывает полной.

Объяснение этому явлению также было дано Рэлеем, который указал, что оно должно быть связано с оптической анизотропией рассеивающих молекул. Действительно, для анизотропной моле­кулы направление возникающей в ней электри­ческой поляризации не совпадает, вообще говоря, с направлением электрического поля волны.

Таким образом, из сравнения деполяризации в парах и в жидкой фазе нельзя делать заключения, что в жидком состоянии молекулы более анизотропны, чем в паре.

Что же касается газов, то их исследование позволяет достаточно полно охарактеризовать основной оптический параметр-эллипсоид поляризуемости. Для полной характеристики анизотропной молекулы необходимо знать значения поляризуемости для трех главных направ­лений молекулы, т. е. в самом общем случае-три величины. Для этой цели мы располагаем тремя независимо измеряемыми величинами: показателем преломления, постоянной Керра и коэффициентом депо­ляризации рассеянного света.